地理流的性质，即流的方向、流的速率、流的强度、流的效果等，取决于许多因素，其中一个很重要的因素是在流通道路上所遭遇到的阻力，这种阻抗十分类似于欧姆定律中有关电流的特性，它既取决于地理梯度（相当于电路两端的电动势），也取决于地理阻抗（相当于电路中的电阻）。这种相似类比的结果，使我们有可能依照这种概念去认识地理流。现举出水分在土壤—植物—大气系统中的传输路径，以更深一步地认识地理流（图4-5）。

　　根据图4-5，将能把水分在系统中的运动性质，从理论解析中加以处理，即建立水这种物质的流动方程。虽然该流动方程是特

　　指土壤—植物—大气系统的水分流，但是这种揭示具有一定程度的普遍意义。

　　植物体中水分运动的基本渠道是由根、茎、叶中的木质部导管所提供的，一般说来，这类导管的直径为2～500×10-4厘米。此外，水分运动的渠道还有在根表皮和叶肉中带有宽度为1～100×10-7厘米的细胞壁纤维之间的间隙。当雷诺数较小时，流体运动服从于斯托克斯方程，即在一个通道中水的流动速度V（单位是cm3/cm2·秒）可表示为：

　　V=-K（gradP ρgradGH-ρFw） (4.3)

　　式中：K为导管对水的传导度，单位厘米/秒·达因；P为压力；ρ为水的密度；G为重力加速度；H为在地球重力场中的高度；Fw为合成力的代数和，它与φ压力梯度和重力不同，是作用在水流方向上单位物质（水分）质量上的力。

　　因水的密度ρ接近常数，故上式可以简化为：

　　V=-Kgradφ (4.4)

　　式中φ为水分势，它是在标准压力和地球重力场高度时，单位体积的自由水改变到导管状态时所需要的作功数量。公式4-4很容易实行对于导管长度的积分，并且得到：

　　度。

　　倘若在水中存在着能扩散的溶质，那么作用于溶质和水分这二者的力都必须考虑。为简化起见，先假定只有一种溶质成分存在于水中，则此时水流（应当是溶液流）的速度为：

　　V=-K[gradφ-ρs（Fs-Fw）] (4.6)

　　式中ρs为溶质的密度；Fs为作用于单位体积的、处于水流方向上的溶质的、不同于压力梯度和重力的各种力的代数和。此时的V、φ和ρ就不单单只是水分的、而是溶液的速度、水势和密度。可以很容易把力的差这一项写成：

　　此处：R为气体常数；T为绝对温度；M为溶质的分子量；as为在（Fs-Fw）的力场中，与位置有关的溶质相对活性。

　　使用对于渗透压J的近似关系：

　　并将其代入（4.6）中，得到

　　上述这种关系一般不可能实行积分，除非在导管中溶质的分布为已知。通过以上对水分流和溶液流的分析，可以认为其基本思路显然也适应于对其他地理流的理解。值得强调的是，只有通过对于流的精确刻划和数学解析，地理系统的性质和行为才能被真正地认识，这正是进行地理流研究的基本出发点。