如图4.16就是J.Bjerknes(1919)提出并经他和Solberg(1921，1926)稍加修改过的气旋基本模式：其突出特点是温带气旋形成于一条锋面上，在这里相邻两气团之间绝大部分温度对比集中形成一条狭窄的过渡层，按天气图尺度来看，实际上相当于一条温度或密度的不连续线。

如图4.16所示的气旋模式中，气旋表现为波状，“暖区”介于暖锋和冷锋之间，根据云和降水的观测，Bjerknes和Solberg发现，暖锋云系与倾斜的锋面有密切的关系，两者相结合的方式如图4.16中的垂直剖面图。在暖锋上面，暖湿空气沿着倾斜的锋面爬升，并形成大片云层。在冷锋上空，高层冷空气运动比低层锋面移动快，从剖面图上看，空气有沿锋面向下运动的分量，结果锋面过境后不久，天空转晴。但地面冷锋处或地面冷锋前不远处，由于锋面对低层湿空气的抬升，而形成一条狭窄的降水带。

图4.16仅仅描述了温带气旋在其发展中期某个时刻的结构，实际大气中气旋的发生发展要有一个从生成到消亡的生命史过程，挪威学派的经典概念模式认为在气旋发生阶段，可以把它看成是具有气旋性切变的准静止锋上的一个小扰动，如图4.17a、b。

初始小扰动一旦发生，暖空气稍稍上升到冷空气上面，波峰附近的气压就开始下降。在初始扰动发生以后，气压分布有利于在波峰附近形成一个气旋环流。这种环流的一个重要特点(如图4.17c)，是在波峰后面有一个从冷空气吹向暖空气的分量，而在波峰前面有一个从暖空气吹向冷空气的分量。冷锋向前行进和暖锋向东撤退，使整个锋面波大致沿着摩擦层以上的暖区气流方向前进。随着初始扰动的振幅逐渐增大，同时气旋中心的气压不断降低，周围的环流增强。而且可以看到冷锋一般比暖锋移动得更快。最后冷锋追上暖锋，暖空气完全从地面抬升到高空。这种过程称为“锢囚”，所形成的锋称为锢囚锋(如图4.17d)。在锢囚锋的两边，冷气团性质可以有所不同。气旋发展到下一个阶段时(如图4.17e)，冷锋追上暖锋的地方(即锢囚锋)离气旋中心越来越远，锢囚的范围扩大，气旋的范围也变大，并转变成对流层下部的一个大冷涡，但暖空气仍然在其上空。最后气旋大体上成为一个正压涡旋，这时它丧失了锋的特性，并且由于摩擦作用，气旋逐渐消散，整个过程完结。

这个概念模型的一个基本特点，在于它说明在气旋发生发展过程中能量的转换问题。在锢囚过程期间，最初范围很大的暖空气区域逐渐减小范围，并被入侵的冷空气所替代。在气旋中心附近，整个大气的中心是降低了，所以位能减小，但同时气旋系统的动能却增加了。J.Bjerknes和Solberg认为这种能量转换作用适合于气旋发生的过程。他们说，只有存在一定的气团温度对比(锋面)的条件下，气旋的动能才能增加，在气旋变成完全锢囚的最后阶段，气旋不再发展，这被认为是由于气旋中心附近气团温度对比已经减弱，没有了有效位能的缘故。在这个阶段所有的暖空气都已经被抬升上去了，冷空气下沉并在低层扩展到气旋所占的整个区域。由于我们不能把气旋完全作为一个动力学和热力学的闭合系统，所以气旋发展中的能量过程实际要复杂得多。
　　本文标题：概述-温带气旋和反气旋(2)
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